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==== La variación respecto a gμνg_{\mu\nu}gμν da (en gauge armónico y lineal): ====

□hˉμν=−16πG(Tμνmat+Tμν(Ψ)+Tμνint),\Box \bar h_{\mu\nu} = -16\pi G \left(T_{\mu\nu}^{\text{mat}} + T_{\mu\nu}^{(\Psi)} + T_{\mu\nu}^{\text{int}}\right),□hˉμν=−16πG(Tμνmat+Tμν(Ψ)+Tμνint),
donde la porción relevante del tensor de coherencia tiene el orden de magnitud:

Tμν(Ψ)∼αC0 ∂μφ∂νφ+(teˊrminos en δC).T_{\mu\nu}^{(\Psi)} \sim \alpha C_0\,\partial_\mu\varphi\partial_\nu\varphi + \text{(términos en }\delta C).Tμν(Ψ)∼αC0∂μφ∂νφ+(teˊrminos en δC).
Así, la amplitud de hμνh_{\mu\nu}hμν excitada por modulación de fase satisface (esquema):

hμν(Ω,k)∝16πGαC0 (∂φ)2(Ω,k)k2−Ω2+iϵ.h_{\mu\nu}(\Omega,\mathbf{k}) \propto 16\pi G \frac{\alpha C_0\,(\partial\varphi)^2(\Omega,\mathbf{k})}{k^2 - \Omega^2 + i\epsilon}.hμν(Ω,k)∝16πGk2−Ω2+iϵαC0(∂φ)2(Ω,k).
Interpretación física: modulaciones fuertes de fase en regiones de alta C0C_0C0 generan curvatura emergente proporcional a GαC0(∂φ)2G\alpha C_0(\partial\varphi)^2GαC0(∂φ)2.